電子變壓器的磁性基本現(xiàn)象

　　電子在導體內(nèi)總是沿著阻力最小的路線流動。在導體表面及近表層的結(jié)構(gòu)元與導體表面基本平行，電子在其間換位流動阻力較小。而在導體內(nèi)部結(jié)構(gòu)元呈上下、左右、前后空間排列，電子在其間定向流動要受到五個方向的阻力，（而在表面只有三個方向的阻力）可見電子在導體表層附近運行的阻力要比在內(nèi)部小得多，這樣就導致了電流的集膚效應。

　　其二，當電子在導線內(nèi)移動時，在其運動的垂直方向伴生著磁場，（右手定則）其它電子在磁場的作用下向逐步向周邊發(fā)散移動，于是移向了導線的表層附近，形成了電流的集膚效應。

　　其三，當然還有溫度的影響：在導體內(nèi)部，電阻產(chǎn)生的熱不易散發(fā)，溫度較高，價和電子運轉(zhuǎn)的速率高，線路不是很扁平，這樣就導致了電子通路相對窄小，電阻就高。在導體的表面，散熱快、溫度低，價和電子運轉(zhuǎn)的速率低，線路扁平，這樣就導致了電子通路相對寬大，而故導體表面電阻小，外來電子運行較快，這也是電流集膚的原因之一。尖端放電當導體的某部分做得很細很尖時，尖端部分的表面積相對較大，換位移動到此的電子密度相對較大，在尖端部分甚至有些擁擠，有部分電子在擁擠中從尖端溢出，于是就導致了尖端放電現(xiàn)象。

　　磁性基本現(xiàn)象

　　從「磁性來源」中我們了解到，某些原子的核外電子的自旋磁矩不能抵消，從而產(chǎn)生剩余的磁矩。但是，如果每個原子的磁矩仍然混亂排列，那么整個物體仍不能具有磁性。只有所以原子的磁矩沿一個方向整齊地排列，就像很多小磁鐵首尾相接，才能使物體對外顯示磁性，成為磁性材料。這種原子磁矩的整齊排列現(xiàn)象，就稱為自發(fā)磁化。既然磁性材料內(nèi)部存在自發(fā)磁化，那么是不是物體中所有的原子都沿一個方向排列整齊了呢？當然不是，否則，凡是鋼鐵等就會永遠帶有磁性，成為一塊大磁鐵，永遠能夠相互吸引了（實際上，兩塊軟鐵不會自己相互吸引）。事實上，磁性材料絕大多數(shù)都具有磁疇結(jié)構(gòu)，使得它們沒有磁化時不顯示磁性。

　　磁疇：

　　所謂磁疇，是指磁性材料內(nèi)部的一個個小區(qū)域，每個區(qū)域內(nèi)部包含大量原子，這些原子的磁矩都像一個個小磁鐵那樣整齊排列，但相鄰的不同區(qū)域之間原子磁矩排列的方向不同，如右圖所示。各個磁疇之間的交界面稱為磁疇壁。宏觀物體一般總是具有很多磁疇，這樣，磁疇的磁矩方向各不相同，結(jié)果相互抵消，矢量和為零，整個物體的磁矩為零，它也就不能吸引其它磁性材料。也就是說磁性材料在正常情況下并不對外顯示磁性。只有當磁性材料被磁化以后，它才能對外顯示出磁性。下圖為在顯微鏡中觀察到的磁性材料中常見的磁疇形狀，其中左面是軟磁材料常見的條形疇，黑白部分因為不同的磁疇其磁矩方向不同而具有不同的亮度，它們的交界面就是疇壁；中間是樹枝狀疇和疇壁；右面是薄膜材料中可以見到的磁疇形狀。實際的磁性材料中，磁疇結(jié)果五花八門，如條形疇、迷宮疇、楔形疇、環(huán)形疇、樹枝狀疇、泡狀疇等。

　　既然磁疇內(nèi)部的磁矩排列是整齊的，那么在磁疇壁處原子磁矩又是怎樣排列的呢？在疇壁的一側(cè)，原子磁矩指向某個方向，假設在疇壁的另一側(cè)原子磁矩方向相反。那么，在疇壁內(nèi)部，原子磁矩必須成某種形式的過渡狀態(tài)。實際上，疇壁由很多層原子組成。為了實現(xiàn)磁矩的轉(zhuǎn)向，從一側(cè)開始，每一層原子的磁矩都相對于磁疇中的磁矩方向偏轉(zhuǎn)了一個角度，并且每一層的原子磁矩偏轉(zhuǎn)角度逐漸增大，到另一側(cè)時，磁矩已經(jīng)完全轉(zhuǎn)到和這一側(cè)磁疇的磁矩相同的方向。上圖給出了典型的磁疇壁結(jié)構(gòu)示意圖。

　　居里溫度：

　　對于所有的磁性材料來說，并不是在任何溫度下都具有磁性。一般地，磁性材料具有一個臨界溫度Tc，在這個溫度以上，由于高溫下原子的劇烈熱運動，原子磁矩的排列是混亂無序的。在此溫度以下，原子磁矩排列整齊，產(chǎn)生自發(fā)磁化，物體變成鐵磁性的。

　　利用這個特點，人們開發(fā)出了很多控制組件。例如，我們使用的電飯鍋就利用了磁性材料的居里點的特性。在電飯鍋的底部中央裝了一塊磁鐵和一塊居里點為105度的磁性材料。當鍋里的水分干了以后，食品的溫度將從100度上升。當溫度到達大約105度時，由于被磁鐵吸住的磁性材料的磁性消失，磁鐵就對它失去了吸力，這時磁鐵和磁性材料之間的彈簧就會把它們分開，同時帶動電源開關(guān)被斷開，停止加熱。

　　與磁性材料有關(guān)的常用物理量：

　　磁場強度：指空間某處磁場的大小，用H表示，它的單位是安/米（A/m）。

　　磁化強度：指材料內(nèi)部單位體積的磁矩矢量和，用M表示，單位是安/米（A/m）。

　　磁感應強度：磁感應強度B的定義是：B=m0(H+M)，其中H和M分別是磁化強度和磁場強度，而m0是一個系數(shù)，叫做真空導磁率。磁感應強度又稱為磁通密度，單位是特斯拉（T）。

　　導磁率：導磁率的定義是m=B/m0H，是磁化曲線（見材料的靜態(tài)磁化）上任意一點上B和H的比值。導磁率實際上代表了磁性材料被磁化的容易程度，或者說是材料對外部磁場的靈敏程度。

　　磁性材料的靜態(tài)磁化及常用性能指針：

　　我們已經(jīng)知道，磁性材料內(nèi)部具有磁疇，它們就好像眾多的小磁鐵混亂地堆積，整體對外沒有磁性。這時我們稱材料處于磁中性狀態(tài)。但是，如果材料處在外加磁場的環(huán)境中，那么這些小磁鐵（實際上是磁疇的磁矩）就會和磁場發(fā)生相互作用，其結(jié)果就是材料中的磁矩發(fā)生向外加磁場方向的轉(zhuǎn)動，導致這些磁矩不再能相互抵消，也就是說所有磁矩的矢量和不等于零。在外加磁場的作用下，磁性材料由磁中性狀態(tài)變成對外顯示磁矩狀態(tài)的過程稱為磁化。

　　那么磁性材料在磁化過程中到底發(fā)生了哪些變化呢？

　　在磁中性狀態(tài)（即沒有外加磁場），材料內(nèi)部的磁矩成混亂排列，總的磁矩為零，因此材料顯示的磁化強度也是零。

　　當磁性材料處于外加磁場中時，材料內(nèi)部的磁矩就會受到磁場的作用力，磁矩會向外磁場的方向轉(zhuǎn)動，就像磁鐵在磁場中轉(zhuǎn)動一樣。這時，磁矩就不再是完全混亂排列的了，而是沿外磁場方向產(chǎn)生了一個總的磁化強度，這時我們說材料被磁化了。并且，外磁場越大，材料內(nèi)部的磁矩向外磁場方向轉(zhuǎn)動的數(shù)量和程度就越多。當外磁場足夠大時，材料內(nèi)部所有的磁矩都會沿外磁場方向整齊排列，這時材料對外顯示的磁化強度達到最大值，我們說材料被磁化到了飽和。達到飽和之后，無論怎樣增大磁場，材料的磁化強度也不再增大。因此材料被磁化到飽和時的磁化強度稱為飽和磁化強度，用Ms來表示。

　　從上面的分析，我們知道材料的磁化強度隨外磁場而變化。在科學實驗和生產(chǎn)實際中，常把磁場和磁化強度的關(guān)系畫成曲線，稱為磁化曲線，如圖所示。其中，橫坐標表示外磁場的大小，縱坐標表示磁化強度的高低。磁化曲線一般可以分成三個階段：可逆磁化階段、不可逆磁化階段、飽和階段。

　　在工程上，一般不用磁化強度－磁場的關(guān)系畫磁化曲線，而用磁感應強度－磁場的關(guān)系畫磁化曲線。這時，磁化飽和時就有一個飽和磁感應強度（或者飽和磁通密度），用Bs表示。以后，如果沒有特殊說明，我們都用的是B－H磁化曲線。飽和磁感應強度是磁性材料的一個重要指標。

　　在磁化曲線上，每一點都有一個磁感應強度和磁場的比值，稱為導磁率。在磁化的不同階段，材料的導磁率也不同，導磁率在最高點稱為最大導磁率。在磁化起始點的導磁率稱為初始導磁率。導磁率是軟磁材料的另一個非常重要的指標。

　　那么，在磁化過程中，材料內(nèi)部的磁矩究竟是怎樣轉(zhuǎn)動的？有兩種方式使材料的磁矩產(chǎn)生轉(zhuǎn)動：一是疇壁位移：材料磁化時，疇壁內(nèi)部的原子磁矩逐漸轉(zhuǎn)向外磁場的方向，疇壁逐漸推移，這樣，與外磁場方向接近的磁疇面積逐漸擴大，而與外磁場方向相反的磁疇逐漸縮小。這種方式一般發(fā)生在非飽和階段。二是磁矩一致轉(zhuǎn)動：在外磁場的作用下，與外磁場方向相反的磁疇中的磁矩向外磁場方向整體轉(zhuǎn)動，就像磁鐵轉(zhuǎn)動一樣。這種方式主要發(fā)生在接近飽和階段。

　　磁性材料的反磁化過程：

　　現(xiàn)在，讓我們假設把磁性材料逐步磁化，隨著磁場的增大，磁感應強度也增加，一直到飽和。整個磁化過程可以用圖中的曲線O-a-b-c表示。

　　然后逐步減小外磁場，材料會發(fā)生什么情況？不難想象，外磁場減小，肯定會使材料的磁感降低，但有趣的是，磁感并不沿c-b-a原路返回，而是沿曲線c-d-e降低。也就是說，在從飽和點減小外磁場時，相應的磁感要高于初始磁化時的磁感，似乎是磁感的減小比磁場的降低「落后」或者「滯后」了。磁性材料的這種特性稱為磁滯現(xiàn)象。磁滯現(xiàn)象是磁性材料的一個極其重要的特征。

　　由于磁滯現(xiàn)象，如果磁性材料從飽和點撤掉外磁場，也就是說使外磁場返回到零，那么材料的磁感不能同時降低到零，而是仍然存在一部分磁感Br，稱為剩余磁感應強度，簡稱剩磁。之所以存在剩磁現(xiàn)象，是因為外磁場減小后，材料內(nèi)部的磁矩不能完全轉(zhuǎn)回原來的方向，而是由于種種阻力會停留在先前的某個方向。這就是所謂的不可逆磁化。只有在極低的磁場中材料才可能發(fā)生完全的可逆磁化，一般情況下的磁化都不是完全可逆的。

　　那么，如果現(xiàn)在有意地想讓磁感返回到零，應該任何做呢？可以推斷，應該對材料施加反向磁場。不錯，施加反向磁場，磁感就會進一步降低，并且在某個特征磁場Hc處磁感恰好為零，這個磁場稱為矯頑力。如果繼續(xù)增大反向磁場，磁感則也會反向，并且隨著反向磁場的增大而逐漸趨向反向飽和g點。同樣，從g點逐漸降低反向磁場，磁感會沿曲線g-h-i飽和，最后又到達正向飽和c點。

　　這樣，外磁場正負變化一周，磁感會沿c-d-e-f-g-h-i-j-c變化一周，這條閉合曲線稱為磁滯回線。磁滯回線所包含的面積代表外磁場對材料做的功，也就是所消耗的能量，稱為磁滯損耗。

　　磁性材料的動態(tài)磁化及常用性能指針：

　　如果磁性材料處于變化的磁場中，那么它們的磁化過程和靜態(tài)磁化相比會發(fā)生某些有趣的變化。

　　首先，在動態(tài)磁化時，材料的導磁率發(fā)生變化。我們已經(jīng)知道，在反復磁化時，材料內(nèi)部的磁感應強度總是落后于磁場的變化，稱為磁滯。假設動態(tài)磁化時的磁場是按照正弦變化的，磁滯現(xiàn)象在動態(tài)磁化時表現(xiàn)為磁感應強度總是比磁場的變化落后一個相位，其直接后果就是材料的導磁率變成了一個復數(shù)。這個導磁率分成兩部分：一是和磁場方向（或者說相位）相同的部分，稱為復數(shù)導磁率的實部，又稱為彈性導磁率，它代表材料磁化時所能夠儲存的能量；二是和磁場相位成90度的部分，稱為復數(shù)導磁率的虛部（損耗導磁率），它代表材料在動態(tài)磁化時所消耗的能量。

　　其次，材料在動態(tài)磁化時將產(chǎn)生渦流，導致渦流損耗。渦流損耗在軟磁材料中是有害的。為了減小渦流損耗，在制造變壓器鐵芯時，一般都把材料做成多層相迭的、相互絕緣的薄片。由于鐵芯由薄片組成，而薄片之間又絕緣，鐵芯薄片在動態(tài)磁化時產(chǎn)生的為了就會被限制在薄片內(nèi)部。如果鐵芯由一整塊材料做成，那么由于鐵芯材料所組成的導體回路很大，渦流將很嚴重。另外，動態(tài)磁化時渦流的大小還與鐵芯材料的電阻率有關(guān)。例如，鐵氧體做成的鐵芯雖然是一個整體，但是它的電阻率極大，因此渦流損耗仍然可以很低。

　　根據(jù)動態(tài)磁化時磁場的種類，動態(tài)磁化也有很多方式。

　　最普通磁化場是正弦波。如果磁場比較低，材料還沒有磁化到飽和，那么這時磁感應強度的波形也是正弦波，這樣，動態(tài)磁滯回線就是一個橢圓，如圖所示。如果磁場較大，導致材料飽和，那么這時的磁滯回線將不再是橢圓，而是會發(fā)生變形：磁場變成有尖峰的形狀，而磁感應強度的波形則成為平頂，整個磁滯回線和靜態(tài)飽和的磁滯回線相似。

　　在某些場合（例如單端脈沖變壓器），材料所受的磁化場是單方向的方波脈沖，此時的磁滯回線如右圖所示。此外，有些材料受到交直流磁場的共同影響，稱為交直流迭加磁化，此時的磁滯回線會變得不對稱。